广义协变性
理论物理学中，广义协变性（又称为微分同胚协变性、广义不变性）为物理定律的形式在任意微分坐标变换下保持不变。其精神在于坐标并非先验地存在于自然中，而是人们欲描述自然所伴随的人工产物；也因此不应在基本物理定律中具有实质物理意义。
以广义协变性表示的物理定律，在所有坐标系中皆应保持相同的数学形式。欲达成此目标，通常会以张量场来描述物理量。经典电磁学（非量子的）为其中一项例子。阿尔伯特·爱因斯坦在1905年提出的狭义相对论以及1915年提出的广义相对论皆采用广义协变性原则[1]；然而前者的例子局限在平直时空的惯性参考系，为全域的洛伦兹协变性。后者则推广为局域的洛伦兹协变性，以适用所有参考系，并能解释加速运动与重力现象。
参考资料 编辑
- ^ John D Norton "General covariance and the foundations of general relativity: eight decades of dispute" （页面存档备份，存于互联网档案馆）, Rep. bog. Phys. 56 (1993) 791458.
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