不可壓縮流

在連續介質力學裏，不可壓縮流是流速的散度等於零的流動，更精確地稱為等容流。這理想流動可以用來簡化理論分析。實際而言，所有的物質多多少少都是可壓縮的。「等容」這一術語指的是流動性質，不是物質性質；是說在某種狀況，一個可壓縮流體會有不可壓縮流的動作。由於做了不可壓縮這假設，物質流動的主導方程式能夠極大地簡化。

不可壓縮流遵守以下方程式：

$\nabla \cdot \mathbf {u} =0\,\!$ ；

其中，$\mathbf {u} \,\!$ 是物質流動的速度。

根據連續方程式，

${\frac {\partial {\rho }}{\partial {t}}}+\nabla \cdot (\rho \mathbf {u} )=0\,\!$ ；

其中，$\rho \,\!$ 是物質密度。

以隨體導數(material derivative)表達，

${\frac {D\rho }{Dt}}\ {\stackrel {def}{=}}\ {\frac {\partial {\rho }}{\partial {t}}}+(\nabla \rho )\cdot \mathbf {u} =-\rho (\nabla \cdot \mathbf {u} )\,\!$ 。

由於 $\rho >0\,\!$ ，一個流動是不可壓縮流，若且唯若

${\frac {D\rho }{Dt}}=0\,\!$ 。

也就是說，隨著物質元素的移動，質量密度是常數。

與壓縮因子的關係

在某些學術領域，一個流動的不可壓縮性質的度量，是由壓強的變化而造成的密度改變給出。這最好以壓縮因子 $Z\,\!$ 表達：

$Z={\frac {1}{\rho }}{\frac {d\rho }{dp}}\,\!$ ；

其中，$p\,\!$ 是壓強。

假若壓縮因子足夠微小，則視此流動為不可壓縮流。

與螺線向量場的關係

一個不可壓縮流的速度場 $\mathbf {u} \,\!$ 是螺線向量場，又稱零散度場，其速度的散度等於零。不可壓縮流的速度場 $\mathbf {u} \,\!$ 可以表示為一向量勢 $\mathbf {A} \,\!$ 的旋度：

$\mathbf {u} =\nabla \times \mathbf {A} \,\!$ 。

假設，這不可壓縮流的速度的旋度也等於零，則其速度場也是無旋場。對於這狀況 $\mathbf {u} \,\!$ 是一個拉普拉斯向量場(Laplacian vector field)，可以表示為一純量勢 $\phi \,\!$ 的梯度：

$\mathbf {u} =\nabla \phi \,\!$ 。

這純量勢 $\phi \,\!$ 滿足拉普拉斯方程式：

$\nabla ^{2}\phi =0\,\!$ 。

不可壓縮物質

不可壓縮物質定義為，在任何位置 $\mathbf {r} \,\!$ 與時間，密度恆定的物質。以方程式表達，

$\rho (\mathbf {r} ,t)=constant\,\!$ 。

這意味著密度不會因時間而改變：

${\frac {\partial {\rho }}{\partial {t}}}=0\,\!$ ，

而且，密度是均勻的：

$\nabla \rho =0\,\!$ 。

從連續方程式，可以推論

${\frac {D\rho }{Dt}}={\frac {\partial {\rho }}{\partial {t}}}+\mathbf {u} \cdot \nabla \rho =0\implies \nabla \cdot \mathbf {u} =0\,\!$ 。

所以，不可壓縮物質的流動永遠是不可壓縮流；但是，反過來推論則不正確。

參閱

• 可壓縮流(compressible flow)
• 泊肅葉定律