锋 (气象)

气象学上的锋或锋区是指具有强水平温度梯度、较大静力稳定性及较大气旋性涡度的狭长地带，出现在两个密度不同的气团之间。其宽约数十或数百千米，长约上千千米，属于中尺度天气系统。锋在天气图上表现随高度向冷区倾斜的等温线密集带。^[1]^[2]由于锋的长度比宽度要大一个量级，通常也被简化为面而被称为锋面，锋面与地面的交线被称为锋线。锋生成和消散的机制分别被称为锋生和锋消。^[3]^[4]

锋两侧的气团之间存在明显的密度差异，这一差异往往是由温度差异而引起，且常伴有湿度和露点温度的差异。^[5]^[6]受锋附近气压场分布的影响，锋往往处在低压槽中，两侧的风具有气旋式的切变。锋区内部的温度、气压、风向等气象要素的变化非常剧烈，其附近常存在有大片的云系和降水现象，但这些天气现象的表现因锋的类型的不同而有所差异。天气学上常将锋分为冷锋、暖锋、准静止锋和锢囚锋四种类型进行分析，每一类锋可被归纳出典型的天气模式，但具体的天气过程受到大气的垂直运动、水汽输送条件和大气层结稳定度的影响。^[7]^[8]

地理分布编辑

根据波杰龙分类法绘制的气团和锋的分布。标记气团的第一个字母描述气团的湿度特性：c 表示干气团，m 表示湿气团；第二个字母描述气团的温度特性：T 表示热带，P 表示极地，A 表示南北极。北极锋和极锋分隔开了不同温度带上的气团

锋是两个气团之间的过渡区域，按照气团所属的地理类型的不同，锋又可被分为北极锋、极锋和亚热带锋：^[2]^:67

北极锋出现在极地气团内部的极地东风带与中纬西风带之间；
极锋出现在极地气团和中纬度气团之间，其两侧分别是极地西风带和亚热带高气压带；
亚热带锋出现在对流层中上部，分隔对流层中纬度气团和对流层下部热带气团。

极锋在对流层中层（约 500 hPa 等压面附近）表现得最清楚，一般可到达地面，但不一定伸展至对流层顶；亚热带锋则是在对流层中上层表现得最清楚，多从对流层顶延伸向下，往往不到达地面。^[7]^:46

行星锋区编辑

极锋和亚热带锋是地球的行星锋区的表现，在对流层中上层的等压面上表现宽数百公里、环绕半球的等温线或等高线密集区，其高纬一侧是并列的若干气旋中心，南侧是分裂的若干反气旋中心。随着中高纬环流的变化，行星锋区的位置、强度和走向经常发生变动，并发生分支和汇合现象。行星锋区自下而上向冷区一侧即高纬一侧倾斜，因此各等压面上的等温线或等高线密集区的位置也近乎平行地向高纬一侧移动。气旋和反气旋的发生和发展多在行星锋区上进行，其活动与行星锋区有密切的关联。^[7]^:45-46

结构特征编辑

气团边界面编辑

为对锋的结构进行动力学分析以模拟真实情况，常以两类模型对锋面进行简化：^[4]

零级不连续面模型将锋区简化为冷暖气团之间的物质面，也即锋面，锋面上有密度或温度的不连续性；
一级不连续面模型将锋区简化为密度均匀变化的过渡区域，也即锋区，锋区与冷暖气团边界面上的密度或温度连续，但其梯度不连续。

零级不连续编辑

锋的零级不连续是指锋附近的气象要素（通常是温度或密度）在锋面处发生不连续的现象，在大气中满足零级不连续条件的锋面需要同时满足两个条件：^[7]

动力学条件，即气压在通过锋面时连续；
运动学条件，即垂直于锋线的风的分量在通过锋面时连续。

其中，动力学条件保证了由气压梯度决定的气压梯度力在锋面处不为无穷大，运动学条件则保证了锋面附近不会出现真空或空气质点堆积的现象。根据流体力学理论，同时满足上述条件的锋面的移动速度与垂直于锋线的风的分速相等。因此，理论上组成锋面的质点不变，锋面是一个假想的物质面。

一级不连续编辑

锋的一级不连续是指锋附近的气象要素在边界面上连续，但其一阶导数在边界面上不连续的现象。在密度一级不连续的条件下，锋被视作是具有一定水平宽度和垂直厚度的过渡区域，其与暖气团的界面被称为暖界面或上界面，与冷气团的界面则被称为冷界面或下界面。锋区内部的温度水平梯度、位温垂直梯度和变压梯度等气象要素较气团内部更大，气压场在边界面上二级不连续。^[7]

边界面坡度编辑

锋面坡度是锋面和锋区的边界面相对于地面的倾斜程度，以锋面为例，其计算公式最早由奥地利气象学家马克思·马古列斯（英语：Max Margules）在1906年给出：^[9]^[10]

\tan \alpha ={\frac {f}{g}}{\bar {T}}{\frac {\Delta V_{g}}{\Delta T}}+{\frac {f}{g}}{\bar {V_{g}}}\approx {\frac {f}{g}}{\bar {T}}{\frac {\Delta V_{g}}{\Delta T}}

式中， $\alpha$ 为锋面的倾角， $f$ 为地转参数^{[注 1]}， $g$ 为重力加速度的大小； $\Delta T$ 为冷气团与暖气团的温度差， $\Delta V_{g}$ 为冷气团与暖气团平行于锋面的地转风分速差； ${\bar {T}}$ 和 ${\bar {V_{g}}}$ 则为冷暖气团的平均温度和平行于锋面平均地转风分速。

根据锋面坡度公式可以得出如下结论：

锋面坡度与纬度 $\varphi$ 正相关，因此纬度越高锋面坡度越大，赤道上不存在锋面；
锋面坡度与温差 $\Delta T$ 负相关，温差为零时不存在锋面；
锋面坡度与风速差 $\Delta V_{g}$ 正相关，且风速差 $\Delta V_{g}>0$ ，锋面两侧平行与锋面的地转风分速具有气旋性切变。

锋面坡度的量级很小，中国南方的锋面坡度多在 1/200－1/500 之间，中国北方的锋面坡度则多在 1/50 － 1/200 之间，冷锋的坡度大于暖锋和准静止锋。^[2]^:66-67

气象特征编辑

温度场编辑

锋两侧的气团间明显的温度差是锋的显著特征。

在零级不连续模型中，锋附近的温度场在锋面上出现不连续；在一级不连续模型中，锋附近的温度场在边界面上连续，但温度梯度在边界面上不连续。锋区内部的温度水平梯度要远大于锋区两侧气团内部的温度水平梯度。但由于暖空气爬升至冷空气上方，锋区内部的温度直减率和垂直梯度都特别小，并可能出现锋面逆温现象。^[11]^[12]

在等压面图上，锋区内部的等温线相对密集，分布与地面锋线大致平行，可由此大致判断出锋区所处的位置。等温线在自冷气团穿越锋区时会发生曲折，且在冷暖气团温差越大、锋面逆温越强或锋区越窄时曲折程度越大。^[2]

位温场编辑

由于气块的位温在绝热过程中守恒，天气学上常以位温代替温度以更好地分析锋面的空间结构。

等位温线的分布反映了锋面的厚度和斜率，等位温面在绝热条件下与锋面平行。与绝对温度的趋势相反的是，锋区附近的等位温线通常是自冷气团向暖气团降低，且锋区内的位温垂直梯度较气团内部的位温垂直梯度更大。^{[注 2]}^[2]^[3]

气压场编辑

锋区常处在低压槽中：暖气团一侧的气压分布则较为均匀；冷气团一侧因密度更大而气压偏高，且越深入气团内部，气压越高。因此，在冷气团内部会出现指向暖气团方向的气压梯度，这使得等压线出现指向高压区的折角，也即低压槽。在锋区内部，等压线的气旋式曲率较锋区外要更大，反气旋式曲率较锋区外要更小。

变压场编辑

锋区附近的变压场通过气压倾向方程描述，在地面场 $z=z_{0}=0$ 处，气压倾向方程的形式为：^[13]

{\frac {\operatorname {\partial } \!p_{z_{0}}}{\operatorname {\partial } \!t}}=-\int _{0}^{+\infty }g\left(u{\frac {\operatorname {\partial } \!\rho }{\operatorname {\partial } \!x}}+v{\frac {\operatorname {\partial } \!\rho }{\operatorname {\partial } \!y}}\right)\operatorname {d} \!z-\int _{0}^{+\infty }g\rho \left({\frac {\operatorname {\partial } \!u}{\operatorname {\partial } \!x}}+{\frac {\operatorname {\partial } \!v}{\operatorname {\partial } \!y}}\right)\operatorname {d} \!z

式中 $u$ 和 $v$ 分别代表锋面移动的水平速度在 $x$ 和 $y$ 方向的分量，并取 $x$ 方向与锋面垂直， $y$ 方向与锋面平行，两者均在水平面上。式中的第一项被称为热力因子，表示地面上整个气柱中的密度平流，气柱以冷平流为主时，空气密度增大，地面气压上升；第二项被成为动力因子，表示地面上整个气柱内速度的水平散度的和，气柱净辐合时地面气压上升。由气压倾向方程可分析出如下结论：^[2]^:74

暖锋的锋前有暖平流，锋后暖区平流较弱，因此暖锋的锋前有负变压，锋后变压较小；同理，冷锋锋后有正变压，而锋前变压较小；静止锋两侧的变压相差不大；
动力因子引起的气压变化在锋前锋后相差不大，锋前的变压代数值小于锋后的变压代数值；
移动锋面引起的气压变化随着锋面移速、锋面坡度及气团密度差的增大而增大。

由于锋区边界面上的气压有二级不连续，即变压梯度不连续，锋区内部的变压梯度较锋区外更大，等压线亦更加密集，冷锋过境的短时间（数十分钟到两小时不等）内气压常发生急升现象。^[2]^:79

风场编辑

锋线两侧的风场具有气旋性的切变，受地面摩擦的影响，风向偏离等压线指向低压区。由因锋区内部的等压线的气旋式曲率较锋区外更大，锋区内部的气旋式切变亦较气团内部更大。通常，锋面附近的气流是辐合的，且辐合线即为地面锋线。

受锋区内温度水平梯度的影响，锋区内存在着较大的热成风。又锋区是倾斜的过渡区，因此锋区上下风的垂直切边很大。暖锋锋前的风随高度作顺时针改变，暖平流最强且热成风最大的高度即高空暖锋锋区所在处；冷锋锋后的风随高度作逆时针改变，冷平流最强且热成风最大的高度即高空冷锋锋区所在处。静止锋则没有明显的平流。在 3000 m 以上的高度，等高线与等温线趋于重合，锋区的风向随高度没有明显的变化，但风速随高度迅速增加。

锋区的上方和对流层顶的下方可能存在一个急流中心或最大风速中心。^[2]^:77-78

锋面天气编辑

在天气学分析中，常按锋在移动过程中气团所属的主次地位以及移动方向，将锋分为冷锋、暖锋、准静止锋（又称静止锋或滞留锋）和锢囚锋四种类型。^[2]^[14]每一类型的锋都有相对固定的天气模式，但具体的天气过程则取决于锋面附近大气的垂直运动、大气中的水汽条件、大气的层结稳定度和当地的地理条件等因素。^[7]^:49

按照锋区附近气流的移动方向，锋还可被分为上滑锋（英语：Anafront）和下滑锋（英语：Katafront）两类：上滑锋附近的暖湿空气沿气团边界面向上滑升，表现出不稳定性，从而引起明显的天气变化；而下滑锋附近的干冷空气沿气团边界面向下滑降，阻碍了暖空气的上升，从而使锋面逐渐倾向锋消，造成的温度和湿度变化较小，且降水量有限。^[15]

冷锋编辑

锋面通过时的云

冷锋，冷气团主动向暖气团推进，并取代暖气团原有位置所形成的锋称之为冷锋。

由于冷气团的密度大，暖气团的密度小，所以冷暖气团相遇时，冷气团就会切入暖气团的下方，暖气团被迫抬升。在上升过程中，大气逐渐冷却，如果暖气团中含有大量的水分，就会形成降水天气；如果水汽含量较少，便形成多云天气。

在冷锋过境前，由于暖空气的积聚，往往会出现气温稍高的情况。
冷锋过境时，以下情况将会出现：
- 气压在锋前急剧下降，锋后上升
- 气温下降。
- 风向顺时针转变。
- 出现降水甚至雷暴。

北半球冬季冷锋过境前后的典型天气特征^[5]^:310
气象要素	过境前	过境时	过境后
风向	偏南或偏西南	快速变化	偏西或偏西北
温度	相对较高	急剧下降	稳定下降
气压	稳定下降	达到最低值后急剧上升	稳定升高
云系	卷云和卷层云增多，临近过境时出现积雨云	积雨云	积云为主，地面温度较高时可能有层积云出现
降水	短周期的强降水	以雨或雪等形式出现强降水，有时伴有冰雹和雷电	降水强度减弱，随后放晴
露点	较高	急剧下降	较低
能见度	一般或较差，有雾	很差，但过境结束后提高	降水结束后相对较好

暖锋编辑

暖锋，暖气团主动向冷气团推进，并取代冷气团原有位置所形成的锋称之为暖锋。常发生于高纬区。由于暖气团的密度较小，所以暖气团就会爬升到冷气团的上方，导致大气凝结成云或雨。因为暖锋移动的速度比冷锋要慢，因此可能会连续几天降水或有雾（比如中国华南地区春季的“回南天”）。

当暖锋到来时，首先见到的是一缕缕羽毛状的卷云，然后是高层云，最后是雨层云，雨层云将带来降水。

温度上升。
湿度上升。
出现持续性的降水。
气压在锋前急剧下降，锋后缓慢下降；或者锋前缓慢下降，锋后气压上升。

北半球冬季暖锋过境前后的典型天气特征^[5]^:312
气象要素	过境前	过境时	过境后
风向	偏南或偏东南	多变	偏南或偏西南
温度	相对较低，缓慢上升	稳定上升	趋于平稳
气压	常为下降	急剧下降	略微升高后继续下降
云系	卷云和卷层云增多，随后出现高层云、雨层云和层云	层云为主	放晴，伴有少量层积云
降水	轻微到中等程度的降水	零星小雨或无降水	通常无降水，有时会有小雨或阵雨
露点	稳定升高	保持稳定	升高后趋于平稳
能见度	很差	很差，但逐渐转好	较好，有薄雾

滞留锋（静止锋）编辑

滞留锋，又称静止锋，有时候冷暖气团实力相当，没有一方有足够的力量使另一方移动，两个气团便会僵持在一起，这时形成的锋便称为滞留锋，亦称：静止锋。

在滞留锋附近的地方，暖空气中的水汽凝结成雨、雪、雾或云。滞留锋经常带来较长时间的不稳定的天气，有时会造成大范围的大雨。

东亚季风区春末夏初的梅雨，便是由滞留锋所带来。

滞留锋一段时间会转变为暖锋或冷锋，亦或自行减弱。

锢囚锋编辑

由于冷气团移动较快，暖气团移动较慢，于是在一个温带气旋中，冷锋将追赶上暖锋，最后冷锋与暖锋相叠，地面全部被冷空气占据，暖空气举昇至高空中，便形成锢囚锋。

锢囚锋与温带气旋有关。锢囚锋的出现，意味着温带气旋达到其最大强度，但同时也意味着温带气旋将逐渐减弱。锢囚锋能带来多种的天气，但一般而言与降水有关。（一般来说，锢囚锋的天气特点是冷锋与暖锋这两个锋面系统天气特点的总和。）

锢囚锋按照其带来的温度改变分为三类，即：

种类	特点
暖锋型锢囚锋	追上暖锋的冷锋其后冷气团的温度比暖锋前的冷气团的温度高
冷锋型锢囚锋	追上暖锋的冷锋其后冷气团的温度比暖锋前的冷气团的温度低
中性锢囚锋	追上暖锋的冷锋其后冷气团的温度与暖锋前的冷气团的温度相等

三类锢囚锋的形成原因：由于锢囚锋由冷锋与暖锋重叠产生，有两个冷气团夹一个暖气团，故两个冷气团本身的温度将决定锢囚锋的类型。

参见编辑

注释编辑

^ 地转参数的计算式为 $f=2\Omega \sin \varphi$ ，与纬度 $\varphi$ 正相关
^ 位温 $\theta$ 的垂直梯度 $\operatorname {\partial } \!\theta /\operatorname {\partial } \!z$ ，与绝对温度 $T$ 的垂直梯度 $\operatorname {\partial } \!T/\operatorname {\partial } \!z$ 具有如下关系：
${\frac {\operatorname {\partial } \!\theta }{\operatorname {\partial } \!z}}={\frac {\theta }{T}}({\frac {\operatorname {\partial } \!T}{\operatorname {\partial } \!z}}+{\frac {Ag}{c_{p}}})$
式中， $R$ 为气体常数， $c_{p}$ 为干空气的定压比热容， $A$ 为功热当量， $g$ 为重力加速度的大小，上述符号均为常量。锋区内部常有逆温（即 $\operatorname {\partial } \!T/\operatorname {\partial } \!z>=0$ ），因此锋区内部的位温垂直梯度常较温度直减（即 $\operatorname {\partial } \!T/\operatorname {\partial } \!z<0$ ）的气团内部更大

参考文献编辑

^ 寿绍文主编．中尺度天气学（第三版）．北京：气象出版社，2016．ISBN 978-7-502-96347-7．
^ ^2.0 ^2.1 ^2.2 ^2.3 ^2.4 ^2.5 ^2.6 ^2.7 ^2.8 朱干根等．天气学原理和方法（第四版）．北京：气象出版社，2007．ISBN 978-7-502-90989-5．
^ ^3.0 ^3.1 黄荣辉．大气科学概论．北京：气象出版社，2005．ISBN 978-7-502-94027-0．
^ ^4.0 ^4.1 伍荣生，高守亭，谈哲敏．锋面过程与中尺度扰动．北京：气象出版社，2004．ISBN 978-7-502-93867-3．
^ ^5.0 ^5.1 ^5.2 Ahrens, C. Donald. Meteorology Today: An Introduction to Weather, Climate, and the Environment 12. Brooks/Cole, Cengage Learning. 2017 [2020-06-14]. ISBN 978-1-337-61666-9. （原始内容存档于2020-07-09）（英语）.
^ Ahrens, C. Donald. Essentials of Meteorology: An Invitation to the Atmosphere. Cengage Learning. 2018 [2020-06-15]. ISBN 978-1-305-62845-8. （原始内容存档于2020-07-09）（英语）.
^ ^7.0 ^7.1 ^7.2 ^7.3 ^7.4 ^7.5 孙淑清，高守亭．现代天气学概论．北京：气象出版社，2005．ISBN 978-7-502-94030-0．
^ Panchev, S. Dynamic Meteorology. Springer Science & Business Media. 2012-12-06: 129 [2020-06-14]. ISBN 978-94-009-5221-8. （原始内容存档于2021-05-09）（英语）.
^ Steinacker, Reinhold; Brönnimann, Stefan. Stationary flow near fronts. Meteorologische Zeitschrift. 2016-12-21, 25 (6): 805–809 [2020-06-12]. ISSN 0941-2948. doi:10.1127/metz/2016/0832. （原始内容存档于2021-05-09）（英语）.
^ Margules Equation for Frontal Slope. tornado.sfsu.edu. [2020-06-12]. （原始内容存档于2021-03-16）（英语）.
^ 朱干根等．天气学原理和方法（第四版）．北京：气象出版社，2007．ISBN 978-7-502-90989-5．
^ 寿绍文主编．天气学分析（第二版）．北京：气象出版社，2006．ISBN 978-7-502-93457-6．
^ Pressure Tendency Equation. tornado.sfsu.edu. [2020-06-14]. （原始内容存档于2021-03-16）（英语）.
^ Wallace, John M.; Hobbs, Peter V. Atmospheric Science: An Introductory Survey. Elsevier. 2006-03-24 [2020-06-14]. ISBN 978-0-08-049953-6. （原始内容存档于2021-05-09）（英语）.
^ Chris C. Park. The environment: principles and applications. Psychology Press. 2001: 309 [2020-06-17]. ISBN 978-0-415-21771-2. （原始内容存档于2021-05-09）.

拓展阅读编辑

寿绍文主编．中尺度天气学（第三版）．北京：气象出版社，2016．ISBN 978-7-502-96347-7．
孙淑清，高守亭．现代天气学概论．北京：气象出版社，2005．ISBN 978-7-502-94030-0．
伍荣生，高守亭，谈哲敏．锋面过程与中尺度扰动．北京：气象出版社，2004．ISBN 978-7-502-93867-3．
朱干根等．天气学原理和方法（第四版）．北京：气象出版社，2007．ISBN 978-7-502-90989-5．

[11] 地转参数的计算式为 $f=2\Omega \sin \varphi$ ，与纬度 $\varphi$ 正相关

[14] 位温 $\theta$ 的垂直梯度 $\operatorname {\partial } \!\theta /\operatorname {\partial } \!z$ ，与绝对温度 $T$ 的垂直梯度 $\operatorname {\partial } \!T/\operatorname {\partial } \!z$ 具有如下关系：
${\frac {\operatorname {\partial } \!\theta }{\operatorname {\partial } \!z}}={\frac {\theta }{T}}({\frac {\operatorname {\partial } \!T}{\operatorname {\partial } \!z}}+{\frac {Ag}{c_{p}}})$
式中， $R$ 为气体常数， $c_{p}$ 为干空气的定压比热容， $A$ 为功热当量， $g$ 为重力加速度的大小，上述符号均为常量。锋区内部常有逆温（即 $\operatorname {\partial } \!T/\operatorname {\partial } \!z>=0$ ），因此锋区内部的位温垂直梯度常较温度直减（即 $\operatorname {\partial } \!T/\operatorname {\partial } \!z<0$ ）的气团内部更大

[1] 寿绍文主编．中尺度天气学（第三版）．北京：气象出版社，2016．ISBN 978-7-502-96347-7．

[:0-2] 2.0 ^2.1 ^2.2 ^2.3 ^2.4 ^2.5 ^2.6 ^2.7 ^2.8 朱干根等．天气学原理和方法（第四版）．北京：气象出版社，2007．ISBN 978-7-502-90989-5．

[:1-3] 3.0 ^3.1 黄荣辉．大气科学概论．北京：气象出版社，2005．ISBN 978-7-502-94027-0．

[:3-4] 4.0 ^4.1 伍荣生，高守亭，谈哲敏．锋面过程与中尺度扰动．北京：气象出版社，2004．ISBN 978-7-502-93867-3．

[:2-5] 5.0 ^5.1 ^5.2 Ahrens, C. Donald. Meteorology Today: An Introduction to Weather, Climate, and the Environment 12. Brooks/Cole, Cengage Learning. 2017 [2020-06-14]. ISBN 978-1-337-61666-9. （原始内容存档于2020-07-09）（英语）.

[6] Ahrens, C. Donald. Essentials of Meteorology: An Invitation to the Atmosphere. Cengage Learning. 2018 [2020-06-15]. ISBN 978-1-305-62845-8. （原始内容存档于2020-07-09）（英语）.

[:4-7] 7.0 ^7.1 ^7.2 ^7.3 ^7.4 ^7.5 孙淑清，高守亭．现代天气学概论．北京：气象出版社，2005．ISBN 978-7-502-94030-0．

[8] Panchev, S. Dynamic Meteorology. Springer Science & Business Media. 2012-12-06: 129 [2020-06-14]. ISBN 978-94-009-5221-8. （原始内容存档于2021-05-09）（英语）.

[9] Steinacker, Reinhold; Brönnimann, Stefan. Stationary flow near fronts. Meteorologische Zeitschrift. 2016-12-21, 25 (6): 805–809 [2020-06-12]. ISSN 0941-2948. doi:10.1127/metz/2016/0832. （原始内容存档于2021-05-09）（英语）.

[10] Margules Equation for Frontal Slope. tornado.sfsu.edu. [2020-06-12]. （原始内容存档于2021-03-16）（英语）.

[:02-12] 朱干根等．天气学原理和方法（第四版）．北京：气象出版社，2007．ISBN 978-7-502-90989-5．

[13] 寿绍文主编．天气学分析（第二版）．北京：气象出版社，2006．ISBN 978-7-502-93457-6．

[15] Pressure Tendency Equation. tornado.sfsu.edu. [2020-06-14]. （原始内容存档于2021-03-16）（英语）.

[16] Wallace, John M.; Hobbs, Peter V. Atmospheric Science: An Introductory Survey. Elsevier. 2006-03-24 [2020-06-14]. ISBN 978-0-08-049953-6. （原始内容存档于2021-05-09）（英语）.

[17] Chris C. Park. The environment: principles and applications. Psychology Press. 2001: 309 [2020-06-17]. ISBN 978-0-415-21771-2. （原始内容存档于2021-05-09）.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[注 1]

[11]

[12]

[注 2]

[13]

[14]

[15]

锋 (气象)

地理分布 编辑

行星锋区 编辑

结构特征 编辑

气团边界面 编辑

零级不连续 编辑

一级不连续 编辑

边界面坡度 编辑

气象特征 编辑

温度场 编辑

位温场 编辑

气压场 编辑

变压场 编辑

风场 编辑

锋面天气 编辑

冷锋 编辑

暖锋 编辑

滞留锋（静止锋） 编辑

锢囚锋 编辑

参见 编辑

注释 编辑

参考文献 编辑

拓展阅读 编辑