维基百科

希格斯玻色子

標準模型中的基本粒子

希格斯玻色子（英语：Higgs boson）是标准模型里的一种基本粒子，是一种玻色子，自旋为零，宇称为正值，不带电荷、色荷，极不稳定，生成后会立刻衰变。希格斯玻色子是希格斯场的量子激发。根据希格斯机制，基本粒子因与希格斯场耦合而获得质量。假若希格斯玻色子被证实存在，则希格斯场应该也存在，而希格斯机制也可被确认为基本无误。[注 3][1][2][7]:401-405

希格斯玻色子
在大型强子对撞机观测到的因质子碰撞而产生的希格斯玻色子候选事件：上方的紧凑渺子线圈实验展示出衰变为两个光子（黄虚线与绿实线）的事件，下方的超环面仪器实验展示衰变为四个缈子（红径迹）的事件。[注 1]
组成基本粒子
系玻色子
状态确认[1][2]
符号H0
理论弗朗索瓦·恩格勒
罗伯特·布绕特
彼得·希格斯
杰拉德·古拉尼
卡尔·哈庚
汤姆·基博尔
发现大型强子对撞机（2011年—2013年）
质量125.09 GeV/c2（CMS+ATLAS）

（统计误差：±0.21）

（系统误差：±0.11）[3]
平均寿命1.56×10−22 s（预测值）[注 2]
电荷0
色荷0
自旋0
宇称+1
CAS号81774-97-2  checkY

物理学者用了四十多年时间寻找希格斯玻色子的踪迹。大型强子对撞机（LHC）是全世界至今为止最昂贵、最复杂的实验设施之一，其建成的一个主要任务就是寻找与观察希格斯玻色子与其他粒子。[8]2012年7月4日，欧洲核子研究组织（CERN）宣布，LHC的紧凑渺子线圈（CMS）探测到质量为125.3±0.6GeV的新玻色子（超过背景期望值4.9个标准差），超环面仪器（ATLAS）测量到质量为126.5GeV的新玻色子（5个标准差），这两种粒子极像希格斯玻色子。[9]2013年3月14日，欧洲核子研究组织发表新闻稿正式宣布，先前探测到的新粒子暂时被确认是希格斯玻色子，具有零自旋与偶宇称，这是希格斯玻色子应该具有的两种基本性质，但有一部分实验结果不尽符合理论预测，更多数据仍在等待处理与分析。[1][2][注 4]

希格斯玻色子是因物理学者彼得·希格斯而命名。[注 5]他是于1964年提出希格斯机制的六位物理学者中的一位。2013年10月8日，因为“次原子粒子质量的生成机制理论，促进了人类对这方面的理解，而且最近由欧洲核子研究组织属下大型强子对撞机的超环面仪器及紧凑缈子线圈探测器发现的基本粒子证实”，弗朗索瓦·恩格勒、彼得·希格斯荣获2013年诺贝尔物理学奖。[12]

概述

编辑
 
在标准模型中的费米子有六种是夸克（以紫色表示），有六种是轻子（以绿色表示），除了费米子以外，还有四种规范玻色子（以红色表示），以及希格斯玻色子（以黄色表示）。
 
基本粒子间交互作用关系

本篇文章将希格斯玻色子简称为“希子”。

标准模型

编辑

在粒子物理学里，标准模型是一种被广泛接受的框架，可以描述强力、弱力及电磁力这三种基本力及组成所有物质的基本粒子。除了引力以外，标准模型可以合理解释这世界中的大多数物理现象。[7]:49-52[13]:603-604

早期的标准模型所倚赖的规范场论阐明，基本力是源自于规范不变性，[注 6]是由规范玻色子来传递。规范场论严格规定，规范玻色子必须不带有质量，因此，传递电磁相互作用的规范玻色子（光子）不带有质量。光子的质量的确经实验证实为零。借此类推，传递弱相互作用的规范玻色子（W玻色子、Z玻色子）应该不带有质量，可是实验证实W玻色子与Z玻色子的质量不为零，这显示出早期模型不够完善，因此须要建立特别机制来赋予W玻色子、Z玻色子它们所带有的质量。[7]:372-373

希格斯机制

编辑

在1960年代，几位物理学者研究出一种机制，其能够利用自发对称性破缺来赋予基本粒子质量，[注 7]同时又不会抵触到规范场论。这机制被称为希格斯机制，[注 8]希格斯机制已被实验证实。但是，物理学者仍旧不清楚关于希格斯机制的诸多细节。

这机制假定宇宙遍布著希格斯场，其能够与某些基本粒子相互作用，并且利用自发对称性破缺使得它们获得质量。[注 11]相关理论在70年代被纳入粒子物理学的标准模型。

希格斯玻色子

编辑

希子是伴随著希格斯场的带质量玻色子，是希格斯场的量子激发。[注 12]假若能证实希子存在，就可以推论希格斯场存在，就好像从观察海面的波浪可以推论出海洋的存在。[17]不仅如此，希格斯机制也可被确认为基本无误。[4]在那时期，虽然还没有任何直接证据可以证实希格斯粒子存在，由于希格斯机制所给出的准确预测，物理学者认为，希格斯机制极有可能正确无误。到了1980年代，希格斯粒子的存在与否已成为在粒子物理学里最重要的未解决的物理学问题之一。[14]:7-9

标准模型明确指出，希子的存在很难证实。与其它粒子相比较，制造希子需要极大的碰撞能量，必须建造超级粒子加速器来提供这样大的能量，而且，每一次碰撞制造出其它粒子的可能性比制造出希子的可能性大很多，即使希子被制成，它也会非常迅速地衰变成别的粒子（平均寿命为1.56×10−22 s），因此难以被检测到，只能倚靠辨认与分析衰变产物，才可推断出它们大概是源自于希子，而不是源自于其它粒子。此外，很多其它种衰变过程也会显示出类似的迹象，这使得寻找希子有如大海捞针。只有依靠先进的超级粒子加速器与精准的探测器，物理学者才可观测数之不尽的粒子碰撞事件，将获得的纪录数据加以分析，寻找出希子的蛛丝马迹，然后再进一步分析，计算希子存在的可能性，确定所得到的结果绝对不是来自偶发事件。[18]

再华丽、再精致的理论，也需要通过实验加以证实，才会被正式接受，否则只能视为高谈大论。物理学者很希望能够证实希子是否存在。但是，早先从实验得到的数据只能让他们判别希子是否可能存在于某个质量值域。为了弥补这不足，欧洲核子研究组织在瑞士建成了大型强子对撞机（LHC）。它是全世界最先进的粒子加速器。它的主要研究目标之一就是证实希子是否存在。[19][8]

2013年，LHC的物理学者已确定发现希子，这发现强烈支持某种希格斯场弥漫于空间。当今，LHC仍旧在如火如荼地搜集数据，试图明白希格斯场的性质。[2][20][21]

理论发展史

编辑
    
左图：5位荣获2010年樱井奖的物理学者：从左至右，基博尔、古拉尼、哈庚、恩格勒、布绕特。右图：第6位荣获2010年樱井奖的物理学者：希格斯。

物理学者认为物质是由基本粒子组成，这些基本粒子彼此之间相互影响的基本力有四种。根据规范场论，为了满足局域规范对称性，必须引入传递基本力的规范玻色子。特别而言，传递电磁力的规范玻色子就是光子。1954年，杨振宁与罗伯特·米尔斯试图将这关于电磁力的点子延伸至其他种基本力，他们提出了杨-米尔斯理论，但是规范场论预测规范玻色子的质量必须为零，而零质量玻色子传递的是类似电磁力的长程力，不适用于像弱核力或强核力一类的短程力。[14]:212

怎样才能够使得传递短程力的规范玻色子获得质量？物理学者在凝聚态物理学的超导理论里找到重要暗示。1950年，俄国物理学者维塔利·金兹堡与列夫·郎道提出金兹堡-朗道理论，他们建议，在超导体里，弥漫著一种特别的场，能够使得光子获得有效质量，但他们并没有明确地描述这特别场。1957年，约翰·巴丁、利昂·库珀、约翰·施里弗共同创建了BCS理论，他们认为，由电子组成的库珀对，形成了这特别场。规范对称性被这特别场隐藏起来，因此造成自发对称性破缺──虽然对称性仍旧存在于描述这物理系统的方程式，但是方程式的某种解并不具有这对称性。[14]:213-215

南部阳一郎于1960年将自发对称性破缺的概念引入粒子物理学。他建议，假定夸克与反夸克的质量为零，则生成它们的能量成本很低，如同电子们在超导体里凝聚为库珀对，它们会在真空里凝聚为夸克对，使得强相对作用的手征对称性被打破，夸克会因此获得质量。他又指出，在这机制里，还会出现一种新的零质量玻色子，即π介子，由于上夸克、下夸克的质量不等于零，π介子的实际质量不等于零，只是比其他种介子的质量都轻很多。[22]:669-670[23]:31962年，杰福瑞·戈德斯通提出戈德斯通定理，对于这类零质量玻色子的性质给予描述。根据这定理，当连续对称性被自发打破后必会生成一种零质量玻色子，称为戈德斯通玻色子。带质量粒子比较难制成，粒子加速器必须使用很高的能量来碰撞制成带质量粒子。零质量粒子案例跟重质量粒子案例不同，零质量粒子很容易制成，或者可从缺失能量或动量推测其存在。然而，事实并非如此，物理学者无法做实验找到其存在的任何蛛丝马迹，这事实意味著整个理论可能有瑕疵。[7]:378-3811963年，菲利普·安德森发表论文指出，对于非相对论性的超导体案例，假若是规范对称性被打破，则不一定会出现戈德斯通玻色子，他进一步猜测，这机制应该可以加以延伸来处理相对论性案例，但他并没有明确地给出一个相对论性案例。这论述遭到未来诺贝尔化学奖得主沃特·吉尔伯特强烈反对。[24][23]:3

1964年，弗朗索瓦·恩格勒和罗伯特·布绕特领先于8月，[25]紧接著，彼得·希格斯于10月，[26]随后，杰拉德·古拉尼、卡尔·哈庚和汤姆·基博尔于11月，[27]这三个研究小组分别独立地发表论文，宣布研究出相对论性模型。古拉尼于1965年、[28]希格斯于1966年、[29]基博尔于1967年[30]，又分别更进一步发表论文探讨这模型的性质。这三篇1964年论文共同表明，假若将局部规范不变性理论与自发对称性破缺的概念以某种特别方式连结在一起，则规范玻色子必然会获得质量。[31]1967年，史蒂文·温伯格与阿卜杜勒·萨拉姆各自独立地应用希格斯机制来打破电弱对称性，并且表述希格斯机制怎样能够并入稍后成为标准模型一部分的谢尔登·格拉肖的电弱理论。[32][33][34]温伯格指出，这过程应该也会使得费米子获得质量。[23]:3

关于规范对称性的自发性破缺的这些划时代论文，最初并没有得到学术界的重视，因为大多数物理学者认为，非阿贝尔规范理论是个死胡同，无法被重整化。1971年，荷兰物理学者马丁纽斯·韦尔特曼与杰拉德·特·胡夫特发表了两篇论文，证明杨-米尔斯理论（一种非阿贝尔规范理论）可以被重整化，不论是对于零质量规范玻色子，还是对于带质量规范玻色子。自此以后，物理学者开始接受这些理论，正式将这些理论纳入主流。[23]:5

从这些理论孕育出的电弱理论与改善后的标准模型，正确地预测了弱中性流、W玻色子、Z玻色子、顶夸克、魅夸克，并且准确地计算出其中一些粒子的性质与质量。[注 10]很多在这领域给出重要贡献的物理学者后来都获得了诺贝尔物理学奖与其它享有声望的奖赏。发表于《现代物理评论》的一篇1974年文章表示，至今为止，这些理论推导出的答案符合实验结果，但是，这些理论到底是否正确仍旧无法确定。[35]:9,36(footnote),43–44,47 权威著作《希格斯狩猎者指南》的作者指明，标准模型拥有惊人的成功。现今，粒子物理学的核心问题就是了解希格斯区的相关理论。[36]

物理评论快报1964年里程碑论文

编辑

六位物理学者分别发表的三篇论文，在《物理评论快报》50周年庆祝文献里被公认为里程碑论文。[31]2010年，他们又荣获理论粒子物理学樱井奖。[37]同年，在他们之间，又发生了一点争执，万一因此获得诺贝尔物理学奖，由于每一年只能授予给三位杰出人士，而现在有六位人士做出了关键贡献，到底应该颁发物理学最荣誉的奖给哪三位人士？（结果，弗朗索瓦·恩格勒和彼得·希格斯获得了2013年诺贝尔物理学奖。）

1964年8月，恩格勒团队发表了三页论文，他们假定存在有复值标量场（即希格斯场），其数值在量子真空里不等于零，然后使用费曼图方法演示出规范玻色子怎样获得质量。恩格勒团队并没有提到任何关于希子的信息。[25][14]:221-222稍后，希格斯独立发表论文概述怎样能够应用局域规范对称性来回避戈德斯通定理，他并没有给出模型明确显示戈德斯通玻色子被抵销。[38]不久之后，希格斯发表第二篇论文，他更仔细的表述这回避方法，给出一个可行模型，并且用这模型演示出规范向量场怎样吃掉戈德斯通玻色子，因此获得质量。他将这篇论文被呈送给《物理快报》，但是令人惊讶地没有被接受。他无法理解，为什么同样的学术刊物，会接受一篇关于“带质量规范玻色子可能存在”的论文，又会否决一篇描述“带质量规范玻色子实际模型”的文章。希格斯不因此而气馁，他又添加了一些内容，从他给出的模型，他预测另外存在一种带质量玻色子，后来知名为“希格斯玻色子”[26][14]:223-224希格斯的1966年论文推导出希子的衰变机制；只有带质量玻色子可以衰变，假若找到衰变的迹象，就可以证实希子存在。[23]:4-5

古拉尼团队论文提到了恩格勒团队与希格斯先前分别独立发表的论文。古拉尼团队论文是唯一对于整个希格斯机制给出完整分析的论文。这论文也推导出希子的存在，但是希格斯的希子具有质量，而古拉尼团队的希子不具有质量，这结果令人疑问两种希子是否相同。在2009年与2011年发表的两篇论文中，古拉尼解释，在古拉尼团队给出的模型里，取至最低阶近似，玻色子的质量为零，但是这质量的数值没有被任何理论限制；取至较高阶，玻色子可以获得质量。[39][40]

希格斯机制不但解释了规范玻色子怎样获得质量，还预测这些玻色子与标准模型的费米子之间的耦合。经过在大型正负电子对撞机（LEP）和史丹佛线性加速器（SLAC）做精密测量实验，很多预测都已经核对证实，因此确认大自然实际存在这一机制。[41]但物理学者仍旧不清楚希格斯机制到底是怎样发生，他们希望能从寻找希子所得到的结果获得一些这方面的证据。

理论

编辑
 
希格斯势与希格斯场   的关系形状好像一顶墨西哥帽。帽顶为希格斯势的局域最大值，其希格斯场为零（ ）；帽子谷底的任意位置为希格斯势的最小值，其希格斯场不为零（ ）。对于绕著帽子中心轴   的旋转，帽顶的位置不变，而帽子谷底的任意位置会改变，因此帽顶具有旋转对称性，而帽子谷底的任意位置不具有旋转对称性。
主条目：希格斯机制

量子力学的真空与一般认知的真空不同。在量子力学里，真空并不是全无一物的空间，虚粒子会持续地随机生成或湮灭于空间的任意位置，这会造成奥妙的量子效应。将这些量子效应纳入考量之后，空间的最低能量态，是在所有能量态之中，能量最低的能量态，又称为基态或“真空态”。最低能量态的空间才是量子力学的真空。描述物理系统的方程式所具有的对称性，这最低能量态可能不具有，这现象称为自发对称性破缺。[23]

在标准模型里，为了满足局域规范不变性，规范玻色子的质量必须设定为零；但这不符合实验观察结果──W玻色子与Z玻色子都已经通过做实验检验确实拥有质量。因此，这些玻色子必须倚赖其它种机制或作用来获得质量。

如右图所示，假定有一种遍布于宇宙的复值希格斯场   ，而希格斯势与希格斯场   的关系形状好似一顶墨西哥帽，最低能量态不在帽顶，而是在帽子谷底，在这里有无穷多个简并的最低能量态，其对应的希格斯场不等于零。每一个最低能量态位置都不具有旋转对称性。在这无穷多个最低能量态之中，只有一个最低能量态能够被实现，旋转对称性因此被打破，造成自发对称性破缺，因此使规范玻色子获得质量，同时生成一种零质量玻色子，称为戈德斯通玻色子，而希子则是伴随著希格斯场的粒子，是希格斯场的振动。[注 12]但这戈德斯通玻色子并不符合实际物理。通过选择适当的规范，戈德斯通玻色子会被抵销，只存留带质量希子与带质量规范玻色子。总括而言，利用自发对称性破缺，使得规范玻色子获得质量，这就是希格斯机制。在所有可以赋予规范玻色子质量，而同时又遵守规范理论的可能机制中，这是最简单的机制。[7]:378-381

按照希格斯机制，复值希格斯场（两个自由度）与零质量规范玻色子（横场，如同光子一样，具有两个自由度）被变换为带质量标量粒子（希子，一个自由度）与带质量规范玻色子（戈德斯通玻色子变换为一个纵场，加上先前的横场，共有三个自由度），自由度守恒。[42]

费米子也是因为与希格斯场相互作用而获得质量，但它们获得质量的方式不同于W玻色子、Z玻色子的方式。在规范场论里，为了满足局域规范不变性，必须设定费米子的质量为零。通过汤川耦合，费米子也可以因为自发对称性破缺而获得质量。[22]:689ff

标准模型希子的性质

编辑

稍微复杂一点，但更实际一点，在最小标准模型（minimal standard model）里，希格斯场是复值二重态，是由两个复值标量场，或四个实值标量场组成，其中，两个带有电荷，两个是中性。在这模型里，还有四个零质量规范玻色子，都是横场，如同光子一样，具有两个自由度。总合起来，一共有十二个自由度。自发对称性破缺之后，一共有三个规范玻色子会获得质量、同时各自添加一个纵场，总共有九个自由度，另外还有一个具有两个自由度的零质量规范玻色子，剩下的一个自由度是带质量的希子。三个带质量规范玻色子分别是W+、W-和Z玻色子。零质量规范玻色子是光子。[6]:1-3由于希格斯场是标量场（不会因劳仑兹变换 而改变），希子不具有自旋。希子不带电荷，是自己的反粒子，具有CP-偶性。[7]:401-405[43]:7,8

标准模型并没有预测希子的质量。[44]假若质量在115和180 GeV之间，则能量尺度直到普朗克尺度（1019 GeV）上限，标准模型都有效。[43]:7,8基于标准模型的一些不令人满意的性质，许多理论学者认为后标准模型的新物理会出现于TeV能量尺度。[45]希子（或其他的电弱对称性破缺机制）能够具有的质量的尺度上限是1.4 TeV；超过此上限，标准模型变得不相容，因为对于某些散射过程违反了幺正性。[46]现今，学术界有超过一百种不同关于希格斯质量的理论预测。[47]

理论而言，希子的质量或许可以间接估计。在标准模型里，希子会造成一些间接效应。最值得注意的是，希格斯回路会造成W玻色子质量和Z玻色子质量的小额度修正。通过整体拟合从各个对撞机获得的精密电弱数据，可以估计希子的质量为94+29
−24 GeV，或小于152 GeV，置信水平95%。[43]:12-14[48]

希子可能会与前面提到的标准模型粒子相互作用，但也可能会与诡秘的大质量弱相互作用粒子相互作用，形成暗物质，这在近期天文物理学研究领域里，是很重要的论题。[49][50]

希子的制备

编辑

粒子对撞机尝试通过碰撞两束高能量粒子的方式来制备希子。实际物理反应依使用的粒子与碰撞能量而定。[51][52][53][注 13]最常发生的反应为

希子生成的费曼图
 
胶子融合 		 
希子制动辐射
 
向量玻色子融合 		 
顶夸克融合
  • 胶子融合：胶子是负责传递强交互作用的玻色子。它们把重子内部的夸克捆绑在一起。假若碰撞粒子为重子，例如，在兆电子伏特加速器里的质子与反质子，或在大型强子对撞机里的质子，则最有可能发生两个胶子（  ）碰撞在一起。制备希子最简单的方法就是两个胶子碰撞后，经过虚夸克圈而形成希子。由于希子与粒子的耦合跟粒子的质量成正比，粒子质量越大，融合反应越容易发生。实际而言，只需要考虑虚顶夸克（  ）与虚底夸克（  ）的贡献，它们是质量最大的两种夸克。在兆电子伏特加速器、大型强子对撞机里，这是主要反应，比任何其它反应的发生次数多十倍以上。[51][52]
  • 希子制动辐射：假若基本费米子（  ）与其反费米子（  ）相碰撞，例如夸克与反夸克相碰撞，或电子与正电子相碰撞，则会形成一个虚W玻色子或虚Z玻色子，假若带有足够能量，则可能会发射出希子。在大型正负电子对撞机里，这是主要反应，电子与正电子相碰撞形成虚Z玻色子。在兆电子伏特加速器里，这是第二主要反应。在大型强子对撞机里，这是第三主要反应，因为是两束质子相碰撞，与兆电子伏特加速器相比，大型强子对撞机比较不容易制备夸克与反夸克相碰撞。[51][52][53]
  • 向量玻色子融合：两个夸克分别发射一个W玻色子或Z玻色子，然后以   或   方式合并形成一个中性希子。在大型正负电子对撞机、大型强子对撞机里，这是第二主要反应。例如，上夸克与下夸克分别发射   与   ，然后以   方式合并形成一个中性希子。[51][53]
  • 顶夸克融合：两个胶子（ ）分别衰变为两个顶夸克（  ）反顶夸克（  ）粒子对，然后   与   合并形成一个中性希子（  ）。这反应的发生次数很少（低过两个数量级）。 [51][52]

希子的衰变

编辑
 
标准模型所预测的希子衰变宽度与质量有关
 
标准模型所预测的希子的几种不同衰变模式的分支比与质量有关

在量子力学里，假若粒子有可能衰变成一组质量较轻的粒子，则这粒子必会如此衰变。[55]衰变发生的机率与几种因素有关：质量差值、耦合强度等等。标准模型已将大多数这些因素设定，希子质量是一个例外。假设希子质量为126 GeV，则标准模型预测平均寿命（mean lifetime）大约为1.6×10−22 秒。[注 2]

由于希子会与每一种“已知”带质量基本粒子相互作用，希子有很多种不同的衰变道。每种衰变道都有其发生的机率，称为分支比（branching ratio），定义为这种衰变道发生的次数除以总次数。右图展示出，标准模型预测的几种不同衰变模式的分支比与质量之间的关系。

在这几种希子衰变道之中，有一种衰变道是分裂为费米子反费米子对。对于希子衰变，产物质量越大，则耦合强度越大（呈线性或平方关系）。[7]:401-405因此，希子比较可能衰变为较重的费米子，希子应该最常衰变为顶夸克反顶夸克对。但是，这种衰变必须遵守运动学约束，即希子质量必须大于346 GeV，顶夸克质量的两倍。假设希子质量为126 GeV，则标准模型预测最常发生的衰变为底夸克反底夸克对，机率为56.1%。第二常发生的衰变是陶子反陶子对，机率为6%[56]。

希子也有可能分裂为一对带质量规范玻色子。对于这模式，希子最有可能衰变为一对W玻色子，假设希子质量为126 GeV，则机率为23.1%。在这之后，W玻色子可以衰变为夸克与反夸克，或者，衰变为轻子与微中子。这最后一种模式不能被重建，因为无法探测到微中子。希子衰变为一对Z玻色子会给出较干净的讯号，若果Z玻色子会继续衰变为易探测的带电荷轻子反轻子对（电子或缈子）。假设希子质量为126 GeV，则机率为2.9%。[56]

希子还可能衰变为零质量胶子，但是中间需要经过夸克圈。[57]对于这模式，最常会经过顶夸克圈，因为顶夸克最重，也因为如此，虽然这是个单圈图（one-loop diagram），而不是树图（tree-level diagram），它发生的衰变机率仍旧可观，不容忽略。假设希子质量为126 GeV，则机率为8.5%。[56]

比较稀有的是希子衰变为零质量光子，机率为0.2%，这过程中间需要经过费米子圈或Ｗ玻色子圈。[57]由于光子的能量与动量可以非常准确地测量，衰变粒子的质量可以准确重建出来。所以，在探索低质量希子的实验中，这过程非常重要。[43]:10[56]

另类模型

编辑

所有应用希格斯机制来解释质量问题的模型中，最小标准模型只设定了一个复值二重态希格斯场，是最简单的标准模型。其它模型的希格斯场可能会被延伸成具有更多二重态或三重态。双希格斯二重态模型（two-Higgs-doublet models, 2HDM）设定了两个复值二重态希格斯场，是在所有其它种模型中比较受到认可的模型，主要原因为[6]:195

  1. 在所有其它种模型中，它是最小、最简单的模型。
  2. 它能够添加更多物理现象，例如，带电荷的希子。
  3. 它遵守标准模型的主要理论约束。
  4. 低能量超对称模型必须具有这种结构。

双希格斯二重态模型预言五重态（英语：quintet）标量粒子的存在：两个CP-偶性的中性希子 h0、H0，一个CP-奇性的中性希子 A0，和两个带电荷希子 H+、H-。不同版本的2HDM与最小标准模型的分辨方法主要建立于它们的耦合常数与希格斯衰变的分支比都不相同。在模型I里，一个二重态能与所有种类的夸克耦合，另一个二重态则不能与任何夸克耦合。在模型II里，一个二重态能与上型夸克（up-type quark）耦合，另一个二重态则与下型夸克（down-type quark）耦合。[注 14][58]超对称模型（SUSY）是标准模型的一种延伸，属于2HDM模型II。在超对称模型中，最小超对称模型（MSSM）的希格斯机制产生的希子数量最少。在最小标准模型里，希子质量基本而言是一个自由参数，只要小于TeV能量尺度就行。在MSSM里，最轻的CP-偶性的中性希子h0的质量上限大约为110-135 GeV。假若希子质量在125 GeV左右，则MSSM的模型参数会被强列约束。[59]

在艺彩理论（technicolor theory）里，两个强烈束缚的费米子所形成的粒子对扮演了希格斯场的角色。顶夸克凝聚理论（top quark condensate theory）提出希格斯场被顶夸克与反顶夸克共同组成的复合场替代的概念。有些模型完全不提供希格斯场，电弱对称性破缺是倚赖额外维度来达成。[60][61]

实验探索

编辑
主条目：希格斯玻色子的实验探索

为了要制成希子，在粒子对撞机里，两道粒子束被加速到非常高能量，然后在粒子探测器里相互碰撞，有时候，异乎寻常地，会因此生成产物希子。但是希子会在生成后会在非常短暂时间内发生衰变，无法直接被探测到，探测器只能记录其所有衰变产物（“衰变特征”），从这些实验数据，重建衰变过程，假若符合希子的某种衰变道，则归类为希子可能被生成事件。实际而言，很多种过程都会出现类似的衰变特征。很庆幸地是，标准模型精确地预言所有可能衰变模式与对应的或然率，假若探测到更多能够匹配希子衰变特征的事件，而不是更多不同于希子衰变特征的事件，则这应该是希子存在的强烈证据。

在大型强子对撞机里，由于粒子碰撞生成希子的事件机率非常稀有，大约为百亿分之一，[注 13]很多其它种碰撞事件具有类似的衰变特征，物理学者必须搜集与分析几百万亿个碰撞事件，只有显示出与希子相同衰变特征的事件才可被视为是可能的希子衰变事件。在确认发现新粒子之前，两个独立的粒子探测器（ATLAS与CMS）所观测到的衰变特征出自于背景随机标准模型的事件机率，都必须低于百万分之一，也就是说，观测到的事件数量比没有新粒子的事件数量，两者之间相异的程度为5个标准差。更多碰撞数据能够让物理学者更为正确地辨认新粒子的物理性质，从而决定新粒子是否为标准模型所描述的希子，还是其它种假想粒子。

低能量实验设施可能无法找到希子，必须建造一座高能量粒子对撞机，这对撞机还需要具有高亮度来确保搜集到足够的碰撞数据。另外，还需要高功能电脑设施来有序处理大量碰撞数据（大约25petabyte每年）。至2012年为止，它的附属电脑设施，全球大型强子对撞机计算网格（Worldwide LHC Computing Grid）已处理了超过三百万亿（3×1014）个碰撞事件。这是全球最大的计算网格，隶属于它的170个电算设施，散布在36国家，是以分布式计算的模式连结在一起。[62][63]

2012年7月4日以前的探索

编辑

最早大规模搜寻希子的实验设施是欧洲核子研究组织的大型正负电子对撞机，它在1990年代开始运作，直到2000年为止，但它并没有找到希子的确切存在证据，这是因为它的专长是精密测量粒子的性质。[注 15]根据大型正负电子对撞机所收集到的数据，标准模型希子的质量下限被设定为114.4 GeV，置信水平95%。[注 16]这意味著假若希子存在，则它应该会重于114.4 GeV/c2。[64]

费米实验室的兆电子伏特加速器继承了先前搜寻希子的任务。1995年，它发现了顶夸克。为了搜寻希子，设施的功能被大大提升，但这并不能保证兆电子伏特加速器会发现希子。在那时期，它是唯一正在运作中的超级对撞机，大型强子对撞机正在建造，超导超大型加速器计画已于1993年取消。历经多年运作，兆电子伏特加速器只能对于更进一步排除希子质量值域做出贡献，由于能量与亮度无法与建成的大型强子对撞机竞争，于2011年9月30日除役。从分析获得的实验数据，兆电子伏特加速器团队排除希子的质量在100-103 GeV、147-180 GeV以内，置信水平95%。在能量115–140 GeV之间区域，超额事件的统计显著性为2.5个标准差，这对应于在550次事件中，有一次事件是归咎于统计涨落。这结果仍旧未能达到5个标准差，因此不能够作定论。[65][66]

欧洲核子研究组织的大型强子对撞机（LHC）的设计目标之一为能够确认或排除希子的存在。在瑞士日内瓦附近乡村的地底下，圆周为27 km的坑道里，两个质子束相撞在一起，最初以3.5 TeV每质子束（总共7 TeV），大约为兆电子伏特加速器的3.6倍，未来还可提升至2 × 7 TeV（总共14 TeV）。根据标准模型，假若希子存在，则这么高能量的碰撞应该能够将它揭露出来。[67]这是史上最复杂的科学设施之一。在开启测试后仅仅九天，由于磁铁与磁铁之间电接连缺陷，发生磁体失超事件，造成50多个超导磁铁被毁坏、真空系统被污染，整个运作被迫延迟了14个月，直到2009年11月才再度重新运作 。[注 17][68] [69]

2010年3月，LHC开始紧锣密鼓地进行数据搜集与分析。[70]2011年12月，LHC的两个主要粒子探测器，超环面仪器（ATLAS）和紧凑缈子线圈（CMS）的实验团队，已将希子的可能质量值域缩小至115-130 GeV（ATLAS）与117-127 GeV （CMS）。另外，ATLAS在质量范围125-126 GeV探测到超额事件，统计显著性为3.6个标准差，CMS在质量范围124 GeV探测到超额事件，统计显著性为2.6个标准差。[71]由于统计显著性并不够大，尚无法做结论或甚至正式当作一个观察事件。但是，两个探测器都独立地在同样质量附近检测出超额事件，这事实使得粒子物理社团极其振奋，[72]期望能够在检验完毕2012年的碰撞数据之后，于明年年底排除或确认标准模型希子的存在。CMS团队发言人吉多•桐迺立（Guido Tonelli）表示：“统计显著性不够大，无法做定论。直到今天为止，我们所看到的与背景涨落或与玻色子存在相符合。更仔细的分析与这精心打造的巨环在2012年所贡献出的更多数据必定会给出一个答案。”[73]

发现新玻色子

编辑
    
费曼图展示，被紧凑缈子线圈与超环面仪器探测到的低质量（～125GeV）可能候选希子的最干净制成与衰变道。对于这质量，最主要制成机制是胶子融合──两个胶子经由一个夸克圈融合成希子。

左图是“双光子道”：希子经由一个夸克圈衰变为两个光子。 右图是“四轻子道”：希子衰变为两个Z玻色子，每一个Z玻色子又轻子衰变为一个轻子与一个反轻子（电子或缈子）。

对于在这两个探测实验里这些衰变道所做的分析，都达到统计显著性大于5个标准差[74][75][76]。

2012年6月22日，欧洲核子研究组织发表声明，将要召开专题讨论会与新闻发布会，报告关于寻找希子的最新研究结果。[77][78]不消一刻，谣言传遍了新闻媒体，记者们与一些物理学者纷纷猜测欧洲核子研究组织是否会正式宣布证实希子存在。[79][80]

7月4日，欧洲核子研究组织举行专题讨论会与新闻发布会宣布，紧凑缈子线圈发现质量为125.3±0.6 GeV的新玻色子，标准差为4.9；[81][82]超环面仪器发现质量为126.5GeV的新玻色子标准差为4.6。[83][84]物理学者认为这两个粒子可能就是希子。欧洲核子研究组织的所长说：“从一个外行人的角度来说，我们已经发现希子了；但从一个内行人的角度来说，我们还需要更多的数据。”[9]

一旦将其它种类的紧凑缈子线圈相互作用纳入计算，[81]这两个实验达到局部统计显著性5个标准差──错误机率低于百万分之一。在新闻发布之前很长一段时间，两个团队彼此之间不能互通讯息，这样才能确保每一个团队得到的结果不会受到另一个团队的影响而发生任何偏差，这也可以让两个团队各自独立得到的研究结果可以彼此相互核对。[85]

如此规格的证据，通过两个被隔离团队与实验的独立确定，已达到确定发现所需要的正式标准。欧洲核子研究组织的治学态度非常严谨，不愿意引人非议；欧洲核子研究组织表明，新发现的粒子与希子相符，但是物理学者尚未明确地认定这粒子就是希子，仍旧需要更进一步搜集与分析数据才能够做定论。[9] 换句话说，从实验观测显示，新发现的玻色子可能是希子，很多物理学者都认为非常可能是希子，现在已经证实有一个新粒子存在，但仍旧需要更进一步研究这粒子，必需排除这粒子或许不是希子的任何可疑之处。

7月31日，欧洲核子研究组织的紧凑缈子线圈小组和超环面仪器小组分别提交了新的探测结果的论文，将这种疑似希子的粒子的质量确定为紧凑缈子线圈的125.3 GeV（统计误差：±0.4、系统误差：±0.5、统计显著性：5.8个标准差）[86][81]和超环面仪器的126.0 GeV（统计误差：±0.4、系统误差：±0.4、统计显著性：5.9个标准差）。[87][83]

2013年3月14日，欧洲核子研究组织发布新闻稿表示，先前探测到的新粒子是希子。[1][2]

确认希子

编辑
 
在超环面仪器里，4-缈子候选事件示意图。
 
在紧凑缈子线圈探测器里，从质心能量为8 TeV的质子-质子碰撞事件记录数据制作出的三维绘景图。

2013年3月14日，欧洲核子研究组织公开确认：

"紧凑缈子线圈小组与超环面仪器小组已对这粒子所拥有的自旋、宇称可能会产生的状况仔细分析比较，这些都指向零自旋与偶宇称（符合标准模型的两个对于希子的基要判据）。这事实，再加上测量到的新粒子与其它粒子彼此之间的相互作用，强烈显示这就是希子。[2]

这也是第一个被发现的基本标量粒子。[注 18][88]以下列出几个检试这125GeV粒子是否为希子的实验项目：[89][90]

  • 玻色子：只有玻色子才能够衰变为两个光子。从实验已观常到这125GeV粒子能够衰变为两个光子，因此，这粒子是玻色子。[21]
  • 零自旋：这可以从检验衰变模式证实。在初始发现之时，观察到125GeV粒子衰变为两个光子，根据对称性定律，可以排除自旋为1，剩下两个候选自旋为0或2。这决定于衰变产物的运动轨道是否有嗜好方向，假若没有，则自旋为0，否则，自旋为2。2013年3月，125GeV粒子的自旋正式确认为0。[2][21]
  • 偶宇称（正宇称）：从研究衰变产物运动轨道的角度，可以查得到底是偶宇称还是奇宇称。有些理论主张，可能存在有膺标量（pseudoscalar ）希子，这种粒子拥有奇宇称。2013年3月，125GeV粒子的宇称暂时确认为正宇称。[91][2]排除零自旋奇宇称假说，置信水平超过99.9%。[92]
  • 衰变道：标准模型已对希子的衰变模式给出详细预测，这包括双光子道、  道、  道、  道、  道。LHC已于2013年观察到双光子道、  道、  道，证实希格斯场可以与玻色子相互作用。[75]LHC又于2014年观察到其它两种模式   道、  道，证实希格斯场可以与费米子相互作用。这意味著希子不只是衰变至传递作用力的玻色子，它还衰变至组成物质的费米子。[93]对于这些模式，实验初始得到的分支比（branching ratio）或衰变率结果稍微高过预期值，意味著这粒子的物理行为可能更为怪异，但是，CMS团队领导约瑟·英侃德拉（Joseph Incandela）认为，这分歧并不严峻。[21][94]
  • 与质量相耦合：希子必须能够通过希格斯场与质量相耦合，也就是说，与W玻色子、Z玻色子相耦合。对于标准模型希子而言，所涉及的耦合常数   。从分析LHC实验得到的数据，   在标准模型数值的 15%内，置信水平95%。[90][95][注 19]
  • 高能量碰撞结果仍旧与先前一致：在大型强子对撞机2015年重新开启之后，碰撞能量将达到设计的13 – 14 TeV，未来实验将专注于寻找其它种类的希子（如同某些理论预测）与检试其它版本的粒子理论，实验获得的高能量结果必须与希格斯理论一致。[96]

“上帝粒子”

编辑

美国物理学家、1988年诺贝尔物理学奖获得者利昂·莱德曼曾著有粒子物理方面的科普书籍《上帝粒子：如果宇宙是答案，那么问题是什么？》，[97][98]后来媒体也沿用了这一称呼，常常将希子称作是“上帝粒子”（The God Particle）。[99]这一称呼激起了公众媒体对于希子的关注和兴趣。[98]莱德曼说他以“上帝粒子”为这粒子命名是因为这粒子“在当今物理学中处于极为中心的位置，对我们理解物质的结构极为关键、也极为难以捉摸”。[99][97][100]不过他也开玩笑地补充说另一个原因是“图书出版商不让他把这粒子称作‘该死的粒子（Goddamn Particle）’，尽管这别称可能更恰当地表达了希子杳无踪迹的性质以及人们为之所付出的代价与遭受到的挫折感。”[97][101] 然而，许多科学家却不喜欢这一称呼，因为它过分强调了这粒子的重要性和太宗教化。而且即使这粒子被发现，物理学者仍旧无法回答一些关于强相互作用、电弱相互作用、引力相互作用的统一化问题，以及宇宙的起源问题；[99]希格斯本人是无神论学者。

2009年，英国的《卫报》展开了一次重命名该粒子的竞赛，并最终从提交的命名中选择了“香槟酒瓶玻色子”（champagne bottle boson）作为最佳命名。“香槟酒瓶的瓶底正好是希格斯势的形状，而且它常常在物理讲座中被用来作为图解。因此它绝非胡乱编造的名字，而是便于记忆、与物理实际相关的名字。”[102]

参见

编辑

注释

编辑
  1. ^ 其他种碰撞过程也会发生这类事件。探测涉及到在特定能量显著性差异地出现这类事件。
  2. ^ 2.0 2.1 在标准模型里，质量为126 GeV的希子，其总衰变宽度预测为4.21×10−3 GeV。[56]平均寿命   与衰变宽度   的关系为   ；其中，   是约化普朗克常数。
  3. ^ 按照规范场论，媒介相互作用的基本粒子不能带有质量，但由于希格斯机制，基本粒子与遍布于宇宙的希格斯场耦合，因此获得质量。没有希格斯场，则原子无法存在，因为电子的质量会变得极微小，会以近光速逃逸出原子的束缚；希格斯场决定了原子的存在，也因此决定了物质，甚至人类的存在。希格斯场的物理性质是当今粒子物理学的中心问题之一。[4][5][6]:11
  4. ^ 2015年12月15日，CERN的两组独立研究团队分别表示，初步发现新粒子的可能踪迹。更具体的说， ATLAS与CMS实验团队，分析13 TeV质子碰撞数据，在双光子谱的750 GeV附近，发现中度超额事件。在之后四个月内，理论学者们写出超过300篇关于此事件的论文。一些物理学者猜测，假若属实，则新粒子可能是超对称粒子、由两种奇异夸克组成的粒子、六倍质量的希格斯玻色子或者是由更大质量粒子衰变后的产物。[10]2016年，通过分析更多数据，物理学者总结，这异常只是统计涨落。[11]
  5. ^ 术语“玻色子”是为了纪念印度物理学者萨特延德拉·玻色而命名。玻色子的自旋为整数，其物理行为可以用玻色-爱因斯坦统计描述，不遵守泡利不相容原理，即处于单独一个量子态上的粒子数目不受限制。
  6. ^ 规范不变性指的是物理系统对于规范变换的不变性。例如，在电磁学里，对电势 与磁向量势 做规范变换
     、
     ，
    其中， 是任意函数。 这动作不会改变电场与磁场。
  7. ^ 对称性是物理系统对于某种变换的不变性，例如，在二维空间里，圆圈拥有旋转对称性，因为对于圆心作旋转，圆圈不会显示出任何变化。对称性可以对物理系统的行为做出某种程度的约束，例如，假若用苹果做引力实验，则可发现，不论在甚么地方，剑桥、南极或赤道，苹果都会因引力掉落到地上，这是引力实验对于位置移动的对称性，称为平移对称性，由于引力实验具有平移对称性，不论在甚么地方，苹果都会因引力掉落到地上。总结，若能知道物理系统所遵守的对称性，则可预期这物理系统的行为。[14]:147-150
  8. ^ 按照规范场论，规范玻色子所遵守的物理定律必须满足规范不变性，因此不带质量，然而，希格斯机制对于为甚么有些规范玻色子带有质量给出解释。理论物理学者进一步提出，希格斯机制可能是所有基本粒子获得质量的物理机制：费米子藉著应用希格斯机制于希格斯场与费米子场的汤川耦合而获得质量。只有希子不倚赖希格斯机制获得质量。不过尽管希格斯机制已被证实，它仍旧不能给出所有质量，而只能将质量赋予某些基本粒子。例如，像质子、中子一类复合粒子的质量，只有约1%是归因于将质量赋予夸克的希格斯机制，剩馀约99%是夸克的动能与强交互作用的零质量胶子的能量。[15]
  9. ^ 电弱对称性被希格斯场的最低能量态（称为基态）打破。更高的能量态不会允许这状况发生，因此在非常高温状况下，规范玻色子的质量应该是零。
  10. ^ 10.0 10.1 搭建于希格斯机制上的电弱理论与标准模型极为成功，这可以从检验它们对于W玻色子与Z玻色子质量的预测而得知：W玻色子质量预测为80.390 ± 0.018 GeV，测量为80.387 ± 0.019 GeV，Z玻色子质量预测为91.1874 ± 0.0021，测量为91.1876 ± 0.0021 GeV。对于Z玻色子存在的理论预测也被实验证实。理论给出的其它预测，包括弱中性流、胶子、顶夸克、魅夸克，它们的存在都已经过严格实验核试。
  11. ^ 希格斯场是根据标准模型假定遍布于宇宙的一种基本场。假若这希格斯场不为零，则电弱相互作用所遵守的对称性物理定律的会被打破。[注 9]希格斯场的存在触发了希格斯机制，使得负责传递弱作用力的规范玻色子带有质量，因此弱作用力是短程力。 作用力的有效距离与传递粒子的质量成反比。[16]在标准模型里，作用力倚赖虚粒子完成传递的动作。这些虚粒子的运动与彼此之间的相互作用被能量时间不确定性原理所限制。因此，虚粒子的质量越大，能量也越大，则存活时间越短，移动距离也越短。虚粒子的质量决定了它与其它粒子相互作用的最远距离，也决定了它所传递的作用力的距离。基于同样的理由，零质量或几乎零质量的粒子可以传递长程力。既然实验证实，弱作用力是短程力，这意味著涉及的规范玻色子必带有大质量。这大质量结论已被实验测量证实。 理论物理学者进一步提出，这同样的希格斯场可以解释为甚么其它种基本粒子（轻子、夸克）也带有质量。希格斯机制对于几种粒子的物理性质的预测都能够与实验结果相符合。[注 10]
  12. ^ 12.0 12.1 根据量子场论，所有万物都是由一个或多个量子场制成，每一种基本粒子是其对应量子场的微小振动，就如同光子是电磁场的微小振动，夸克是夸克场的微小振动，电子是电子场的微小振动，引力子是引力场的微小振动等等。[14]:32-33
  13. ^ 13.0 13.1 物理学者估计，制成希子的或然率非常微小，在每1010次碰撞中，大约只会制成1个希子。这估算假设大型强子对撞机运作的质心能量为7TeV。制成希子的总截面为10 皮靶，[51]而质子－质子碰撞的总截面为110毫靶。[54]
  14. ^ 上型夸克带有电荷+2⁄3，上夸克、魅夸克、顶夸克都是上型夸克；下型夸克带有电荷−1⁄3，下夸克、奇夸克、底夸克都是下型夸克。
  15. ^ 月球绕著地球公转时，它的引力所造成的潮汐现象，会使得LEP粒子轨道的总长度（~27km）每天延伸或收缩达1mm，这么微小的差异也能够被LEP够测量得到。[14]:63
  16. ^ 就在大型正负电子对撞机准备关机之前，曾经探测到一些特别值得注意的超额事件，但由于事件数量不够，主管单位并没有将其除役时间延后，因为这会耽搁大型强子对撞机的建造。
  17. ^ 磁体失超指的是，由于超导磁铁的局部过热，失去超导性质。假若发生磁体失超，电阻可能会重新出现，因此引起焦耳加热（Joule heating），热能快速蔓延至整个磁铁，使得磁铁周围的冷却剂开始沸腾。
  18. ^ 标量粒子是一种自旋为零的粒子，这术语出自量子场论，指的是对于洛伦兹变换的某种变换性质
  19. ^ 取至最低阶，希子与W玻色子、Z玻色子之间的耦合拉格朗日量为[90][95]
      ；
    其中，  是耦合常数，  是希子，  是希格斯场真空期望值，  是W玻色子质量，  是W玻色子，  是Z玻色子质量，  是Z玻色子。

参考资料

编辑
  1. ^ 1.0 1.1 1.2 1.3 Higgs Boson Positively Identified. Science. 2013-03-14 [2013-03-14]. （原始内容存档于2021-03-17）. 
  2. ^ 2.0 2.1 2.2 2.3 2.4 2.5 2.6 2.7 New results indicate that new particle is a Higgs boson. CERN. 2013-03-14 [2013-03-14]. （原始内容存档于2015-10-20）. 
  3. ^ ATLAS; CMS. Combined Measurement of the Higgs Boson Mass in pp Collisions at √s=7 and 8 TeV with the ATLAS and CMS Experiments. 26 March 2015. arXiv:1503.07589  . 
  4. ^ 4.0 4.1 Onyisi, Peter. Higgs boson FAQ. University of Texas ATLAS group. 2012-10-23 [2013-01-08]. （原始内容存档于2013-10-12）. The Higgs field is extremely important in particle physics 
  5. ^ Strassler, Matt. The Higgs FAQ 2.0. Prof Matt Strassler. 2012-10-12 [8 January 2013]. （原始内容存档于2013-10-12）. [Q] Why do particle physicists care so much about the Higgs particle?
    [A] Well, actually, they don’t. What they really care about is the Higgs field, because it is so important. [emphasis in original]     
  6. ^ 6.0 6.1 6.2 Gunion, John, The Higgs Hunter's Guide illustrated, reprint, Westview Press, 2000, ISBN 9780738203058 
  7. ^ 7.0 7.1 7.2 7.3 7.4 7.5 7.6 Griffiths, David, Introduction to Elementary Particles 2nd revised, WILEY-VCH, 2008, ISBN 978-3-527-40601-2 
  8. ^ 8.0 8.1 Strassler, Matt. The Known Particles – If The Higgs Field Were Zero. Article by Dr Matt Strassler of Rutgers University. 8 October 2011 [13 November 2012]. （原始内容存档于2021-03-17）. The Higgs field: so important it merited an entire experimental facility, the Large Hadron Collider, dedicated to understanding it 
  9. ^ 9.0 9.1 9.2 CERN experiments observe particle consistent with long-sought Higgs boson. CERN. 4 July 2012 [4 July 2012]. （原始内容存档于2012-10-29）. 
  10. ^ Castelvecchi, Davide. Zoo of theories showcased in publications on LHC anomaly. Nature. 10 Apr 2016 [2016-04-20]. （原始内容存档于2021-05-21）. 
  11. ^ Richards, Connor. Updates from ICHEP: 750 GeV bump (and other things we didn’t find). Particlebites. 9 Aug 2016 [2017-01-23]. （原始内容存档于2017-02-02）. 
  12. ^ The 2013 Nobel Prize in Physics. Nobel Foundation. [2013-10-09]. （原始内容存档于2013-10-03）. 
  13. ^ Paul A. Tipler; Ralph Llewellyn. Modern Physics. W. H. Freeman. 2003. ISBN 978-0-7167-4345-3. 
  14. ^ 14.0 14.1 14.2 14.3 14.4 14.5 14.6 14.7 Sean Carroll. The Particle at the End of the Universe: How the Hunt for the Higgs Boson Leads Us to the Edge of a New World. Penguin Group US. 13 November 2012. ISBN 978-1-101-60970-5. 
  15. ^ Frank Wilczek. Mass Without Mass I: Most of Matter. Physics Today: 11–13. [2018-04-03]. doi:10.1063/1.882879. （原始内容存档于2022-03-04）. 
  16. ^ Shu, Frank H. The Physical Universe: An Introduction to Astronomy. University Science Books. 1982: 107–108. ISBN 9780935702057. 
  17. ^ The origins of the Brout-Englert-Higgs mechanism. CERN. 21 Jan 2014 [2017-01-23]. （原始内容存档于2022-02-03）. The Higgs boson is the visible manifestation of the Higgs field, rather like a wave at the surface of the sea. 
  18. ^ Frequently Asked Questions: The Higgs!. The Bulletin. CERN. [18 July 2012]. （原始内容存档于2012-07-05）. 
  19. ^ Chris Quigg. The coming revolutions in particle physics. Scientific American: 38–45. February 2008 [2009-09-28]. （原始内容存档于2012-10-10）. 
  20. ^ Del Rosso, A. Higgs: The beginning of the exploration. CERN Bulletin. 19 November 2012 [2013-01-09]. （原始内容存档于2019-04-19）.  |issue=被忽略 (帮助)
  21. ^ 21.0 21.1 21.2 21.3 Celeste Biever at CERN. It's a boson! But we need to know if it's the Higgs. NewScientist. 2012-07-06 [9 January 2013]. （原始内容存档于2015-04-23）. 
  22. ^ 22.0 22.1 Peskin, Michael; Schroeder, Daniel. 20. An introduction to quantum field theory Reprint. Westview Press. 1995. ISBN 978-0201503975. 
  23. ^ 23.0 23.1 23.2 23.3 23.4 23.5 Ellis, John; Gaillard, Mary K.; Nanopoulos, Dimitri V. A historical profile of the Higgs boson. 2012. arXiv:1201.6045   [hep-ph]. 
  24. ^ Philip Anderson: "Plasmons, gauge invariance and mass." In: Physical Review. 130, 1963, p. 439–442
  25. ^ 25.0 25.1 Englert, François; Brout, Robert. Broken Symmetry and the Mass of Gauge Vector Mesons. Physical Review Letters. 1964, 13 (9): 321–23. Bibcode:1964PhRvL..13..321E. doi:10.1103/PhysRevLett.13.321. 
  26. ^ 26.0 26.1 Higgs, Peter. Broken Symmetries and the Masses of Gauge Bosons. Physical Review Letters. 1964, 13 (16): 508–509. Bibcode:1964PhRvL..13..508H. doi:10.1103/PhysRevLett.13.508. 
  27. ^ Guralnik, Gerald; Hagen, C. R.; Kibble, T. W. B. Global Conservation Laws and Massless Particles. Physical Review Letters. 1964, 13 (20): 585–587. Bibcode:1964PhRvL..13..585G. doi:10.1103/PhysRevLett.13.585. 
  28. ^ G.S. Guralnik. GAUGE INVARIANCE AND THE GOLDSTONE THEOREM – 1965 Feldafing talk. Modern Physics Letters A. 2011, 26 (19): 1381–1392. Bibcode:2011MPLA...26.1381G. arXiv:1107.4592v1  . doi:10.1142/S0217732311036188. 
  29. ^ Higgs, Peter. Spontaneous Symmetry Breakdown without Massless Bosons. Physical Review. 1966, 145 (4): 1156–1163. Bibcode:1966PhRv..145.1156H. doi:10.1103/PhysRev.145.1156. 
  30. ^ Kibble, Tom. Symmetry Breaking in Non-Abelian Gauge Theories. Physical Review. 1967, 155 (5): 1554–1561. Bibcode:1967PhRv..155.1554K. doi:10.1103/PhysRev.155.1554. 
  31. ^ 31.0 31.1 Physical Review Letters - 50th Anniversary Milestone Papers. Physical Review Letters. [2011-07-26]. （原始内容存档于2010-01-10）. 
  32. ^ S.L. Glashow. Partial-symmetries of weak interactions. Nuclear Physics. 1961, 22 (4): 579–588. Bibcode:1961NucPh..22..579G. doi:10.1016/0029-5582(61)90469-2. 
  33. ^ S. Weinberg. A Model of Leptons. Physical Review Letters. 1967, 19 (21): 1264–1266. Bibcode:1967PhRvL..19.1264W. doi:10.1103/PhysRevLett.19.1264. 
  34. ^ A. Salam. N. Svartholm , 编. Elementary Particle Physics: Relativistic Groups and Analyticity. Eighth Nobel Symposium. Stockholm: Almquvist and Wiksell: 367. 1968. 
  35. ^ Jeremy Bernstein. Spontaneous symmetry breaking, gauge theories, the Higgs mechanism and all that (PDF). Reviews of Modern Physics. 1974, 46 (1): 7 [2012-12-10]. Bibcode:1974RvMP...46....7B. doi:10.1103/RevModPhys.46.7. （原始内容 (PDF)存档于2013-01-21）. 
  36. ^ Peter, Higgs. MY LIFE AS A BOSON: THE STORY OF "THE HIGGS". International Journal of Modern Physics A. Oct 2002, 17 (supp01): 86–88. 
  37. ^ American Physical Society - J. J. Sakurai Prize Winners. [2011-07-26]. （原始内容存档于2017-07-01）. 
  38. ^ Higgs, P. W. Broken Symmetries, massless particles and gauge fields. Phys. Lett. 1964, 12: 132–133. doi:10.1016/0031-9163(64)91136-9. 
  39. ^ G.S. Guralnik. The History of the Guralnik, Hagen and Kibble development of the Theory of Spontaneous Symmetry Breaking and Gauge Particles. International Journal of Modern Physics A. 2009, 24 (14): 2601–2627. Bibcode:2009IJMPA..24.2601G. arXiv:0907.3466  . doi:10.1142/S0217751X09045431. 
  40. ^ Guralnik. Guralnik, G.S. The Beginnings of Spontaneous Symmetry Breaking in Particle Physics. Proceedings of the DPF-2011 Conference, Providence, RI, 8–13 August 2011. 11 October 2011. arXiv:1110.2253v1   [physics.hist-ph]. 
  41. ^ LEP Electroweak Working Group. [2011-12-16]. （原始内容存档于2008-04-03）. 
  42. ^ Guidry, Mike. Gauge Field Theories: An Introduction with Applications. John Wiley & Sons. 2008: 258. ISBN 9783527617364. 
  43. ^ 43.0 43.1 43.2 43.3 Bernardi, G., Higgs Bosons: Theory and Searches (PDF), 2012 [2016-03-03], （原始内容存档 (PDF)于2021-03-08） 
  44. ^ Explanatory Figures for the Higgs Boson Exclusion Plots. ATLAS News. CERN. [6 July 2012]. （原始内容存档于2012-10-07）. 
  45. ^ Lykken, Joseph D. Beyond the Standard Model. Proceedings of the 2009 European School of High-Energy Physics, Bautzen, Germany, 14 - 27 June 2009. 2009. arXiv:1005.1676  . 
  46. ^ Plehn, Tilman. Lectures on LHC Physics. Lecture Notes is Physics 844. Springer. 2012. Sec. 1.2.2. ISBN 3642240399. arXiv:0910.4122  . 
  47. ^ T. Schücker. Higgs-mass predictions: 20. 2007. arXiv:0708.3344   [hep-ph]. 
  48. ^ The LEP Electroweak Working Group. [2011-12-16]. （原始内容存档于2008-04-03）. 
  49. ^ Jackson, C.B.; Servant, G.; Shaughnessy, Gabe; Tait, Tim; Taoso, Marco, Higgs in space!, Journal of Cosmology and Astroparticle Physics, doi:10.1088/1475-7516/2010/04/004 
  50. ^ Physics World, Higgs could reveal itself in Dark-Matter collisions （页面存档备份，存于互联网档案馆）. British Institute of Physics. Retrieved 26 July 2011.
  51. ^ 51.0 51.1 51.2 51.3 51.4 51.5 Baglio, Julien; Djouadi, Abdelhak. Higgs production at the LHC. Journal of High Energy Physics. 2011, 1103: 055. Bibcode:2011JHEP...03..055B. arXiv:1012.0530  . doi:10.1007/JHEP03(2011)055. 
  52. ^ 52.0 52.1 52.2 52.3 Baglio, Julien; Djouadi, Abdelhak. Predictions for Higgs production at the Tevatron and the associated uncertainties. Journal of High Energy Physics. 2010, 1010: 063. Bibcode:2010JHEP...10..064B. arXiv:1003.4266  . doi:10.1007/JHEP10(2010)064. 
  53. ^ 53.0 53.1 53.2 Teixeira-Dias (LEP Higgs working group), P. Higgs boson searches at LEP. Journal of.Physics: Conference Series. 2008, 110: 042030. Bibcode:2008JPhCS.110d2030T. arXiv:0804.4146  . doi:10.1088/1742-6596/110/4/042030. 
  54. ^ Collisions. LHC Machine Outreach. CERN. [26 July 2012]. （原始内容存档于2020-03-26）. 
  55. ^ Asquith, Lily. Why does the Higgs decay?. Life and Physics. The Gaurdian. 22 June 2012 [14 August 2012]. （原始内容存档于2013-04-19）. 
  56. ^ 56.0 56.1 56.2 56.3 56.4 Dittmaier; Mariotti; Passarino; Tanaka; Alekhin; Alwall; Bagnaschi; Banfi. Handbook of LHC Higgs Cross Sections: 2. Differential Distributions (报告). CERN Report 2 (Tables A.1–A.20) 1201: 3084. 2012. Bibcode:2012arXiv1201.3084L. S2CID 119287417. arXiv:1201.3084  . doi:10.5170/CERN-2012-002.  已忽略未知参数|collaboration= (帮助)
  57. ^ 57.0 57.1 DJouadi, Abdelhak. The Anatomy of Electro-Weak Symmetry Breaking. I: The Higgs boson in the Standard Model. Phys.Rept. 2008, 457: 1–216 [2012-08-18]. doi:10.1016/j.physrep.2007.10.004. （原始内容存档于2022-05-31）. 
  58. ^ Branco, G. C.; Ferreira, P.M.; Lavoura, L.; Rebelo, M.N.; Sher, Marc; Silva, João P. Theory and phenomenology of two-Higgs-doublet models. Physics Reports. July 2012, 516 (1): 1–102. Bibcode:2012PhR...516....1B. S2CID 119214990. arXiv:1106.0034  . doi:10.1016/j.physrep.2012.02.002. 
  59. ^ Arbey, A.; et al. Implications of a 125 GeV Higgs for supersymmetric models. Phys. Lett. B. 2012, 708: 162–169 [2012-07-26]. doi:10.1016/j.physletb.2012.01.053. （原始内容存档于2022-02-24）. 
  60. ^ Csaki, C.; Grojean, C.; Pilo, L.; Terning, J., Towards a realistic model of Higgsless electroweak symmetry breaking, Physical Review Letters, 2004, 92 (10): 101802, Bibcode:2004PhRvL..92j1802C, PMID 15089195, arXiv:hep-ph/0308038  , doi:10.1103/PhysRevLett.92.101802 
  61. ^ Csaki, C.; Grojean, C.; Pilo, L.; Terning, J.; Terning, John, Gauge theories on an interval: Unitarity without a Higgs, Physical Review D, 2004, 69 (5): 055006, Bibcode:2004PhRvD..69e5006C, arXiv:hep-ph/0305237  , doi:10.1103/PhysRevD.69.055006 
  62. ^ Worldwide LHC Computing Grid main page （页面存档备份，存于互联网档案馆） 14 November 2012: "[A] global collaboration of more than 170 computing centres in 36 countries ... to store, distribute and analyse the ~25 Petabytes (25 million Gigabytes) of data annually generated by the Large Hadron Collider"
  63. ^ What is the Worldwide LHC Computing Grid? (Public 'About' page) 互联网档案馆的存档，存档日期2012-07-04. 14 November 2012: "Currently WLCG is made up of more than 170 computing centers in 36 countries...The WLCG is now the world's largest computing grid"
  64. ^ W. M. Yao; et al. Searches for Higgs Bosons (PDF). Journal of Physics G. 2006, 33: 1 [2011-12-18]. Bibcode:2006JPhG...33....1Y. arXiv:astro-ph/0601168  . doi:10.1088/0954-3899/33/1/001. （原始内容 (PDF)存档于2017-01-27）. 
  65. ^ Tevatron scientists announce their final results on the Higgs particle. Fermilab press room. 2 July 2012 [2 July 2012]. （原始内容存档于2016-10-21）. 
  66. ^ The CDF & D0 Collaborations. Updated Combination of CDF and D0 Searches for Standard Model Higgs Boson Production with up to 10.0 fb-1 of Data. 2 July 2012. arXiv:1207.0449   [hep-ex]. 
  67. ^ Plehn, Tilman. Lectures on LHC Physics. Lecture Notes is Physics 844. Springer. 2012. Sec. 1.2.2. ISBN 3642240399. arXiv:0910.4122  . 
  68. ^ Interim Summary Report on the Analysis of the 19 September 2008 Incident at the LHC (PDF). CERN. 15 October 2008 [2009-09-28]. EDMS 973073. （原始内容存档 (PDF)于2013-08-20）. 
  69. ^ CERN reports on progress towards LHC restart. CERN Press Office. 19 June 2009 [21 July 2009]. （原始内容存档于2016-03-10）. 
  70. ^ ''CERN Bulletin'' Issue No. 18-20/2010 - Monday 3 May 2010. Cdsweb.cern.ch. 3 May 2010 [7 December 2011]. （原始内容存档于2018-05-26）. 
  71. ^ Detectors home in on Higgs boson. Nature News. 13 December 2011 [13 December 2011]. （原始内容存档于2012-07-03）. 
  72. ^ LHC: Higgs boson 'may have been glimpsed' – BBC News, 13 December 2011 （页面存档备份，存于互联网档案馆） – "two experiments at the LHC see hints of the Higgs at the same mass, fuelling huge excitement" ... "the simple fact that both Atlas and CMS seem to be seeing a data spike at the same mass has been enough to cause enormous excitement in the particle physics community."
  73. ^ ATLAS and CMS experiments present Higgs search status (新闻稿). CERN Press Office. 13 December 2011 [14 September 2012]. （原始内容存档于2012-12-13）. the statistical significance is not large enough to say anything conclusive. As of today what we see is consistent either with a background fluctuation or with the presence of the boson. Refined analyses and additional data delivered in 2012 by this magnificent machine will definitely give an answer 
  74. ^ CMS collaboration. Precise determination of the mass of the Higgs boson and tests of compatibility of its couplings with the standard model predictions using proton collisions at 7 and 8 TeV. 2014. arXiv:1412.8662  . 
  75. ^ 75.0 75.1 ATLAS collaboration. Measurements of Higgs boson production and couplings in the four-lepton channel in pp collisions at center-of-mass energies of 7 and 8 TeV with the ATLAS detector. Physical Review D. 2015, 91 (1): 012006. Bibcode:2015PhRvD..91a2006A. S2CID 8672143. arXiv:1408.5191  . doi:10.1103/PhysRevD.91.012006. 
  76. ^ ATLAS collaboration. Measurement of Higgs boson production in the diphoton decay channel in pp collisions at center-of-mass energies of 7 and 8 TeV with the ATLAS detector. 2014. arXiv:1408.7084  . 
  77. ^ Press Conference: Update on the search for the Higgs boson at CERN on 4 July 2012. Indico.cern.ch. 22 June 2012 [4 July 2012]. （原始内容存档于2012-07-21）. 
  78. ^ CERN to give update on Higgs search. CERN. 22 June 2012 [2 July 2011]. （原始内容存档于2012年6月24日）. 
  79. ^ Higgs boson particle results could be a quantum leap. Times LIVE. 28 June 2012 [4 July 2012]. （原始内容存档于2012-07-04）. 
  80. ^ CERN prepares to deliver Higgs particle findings （页面存档备份，存于互联网档案馆） – Australian Broadcasting Corporation – Retrieved 4 July 2012.
  81. ^ 81.0 81.1 81.2 Taylor, Lucas. Observation of a New Particle with a Mass of 125 GeV. CMS Public Website. CERN. 2012-07-04 [2012-07-05]. （原始内容存档于2012-07-05）. 
  82. ^ CMS collaboration. Observation of a new boson with a mass near 125 GeV. CMS-PAS-HIG-12-020. 2012 [2012-07-12]. （原始内容存档于2021-02-09）. 
  83. ^ 83.0 83.1 Latest Results from ATLAS Higgs Search. ATLAS. 2012-07-04 [2012-07-04]. （原始内容存档于2012-07-07）. 
  84. ^ ATLAS collaboration. Observation of an Excess of Events in the Search for the Standard Model Higgs boson with the ATLAS detector at the LHC. ATLAS-CONF-2012-093. 2012 [2012-07-12]. （原始内容存档于2020-12-14）. 
  85. ^ The hunt for the Higgs boson hits key decision point. MSNBC. 2012-06-12 [2012-09-05]. （原始内容存档于2012-06-30）. 
  86. ^ CMS Collaboration, Observation of a new boson at a mass of 125 GeV with the CMS experiment at the LHC, 31 July 2012 [15 August 2012] 
  87. ^ ATLAS Collaboration, Observation of a new particle in the search for the Standard Model Higgs boson with the ATLAS detector at the LHC, 31 July 2012 [15 August 2012], （原始内容存档于2014-06-27） 
  88. ^ NAIK, GAUTAM. New Data Boosts Case for Higgs Boson Find. Wall Street Journal. 2013-03-14 [15 March 2013]. （原始内容存档于2013-10-10）. 'We've never seen an elementary particle with spin zero,' said Tony Weidberg, a particle physicist at the University of Oxford who is also involved in the CERN experiments 
  89. ^ Strassler, Matt. Higgs Results at Kyoto. Of Particular Significance: Conversations About Science with Theoretical Physicist Matt Strassler. Prof. Matt Strassler's personal particle physics website. 2012-11-14 [10 January 2013]. （原始内容存档于2021-03-08）. 
  90. ^ 90.0 90.1 90.2 Adam Falkowski (writing as 'Jester'). When shall we call it Higgs?. Résonaances particle physics blog. 2013-02-27 [7 March 2013]. （原始内容存档于2017-06-29）. 
  91. ^ New boson's mirror image looks like the Higgs. Cern Courier. Jan 28, 2013 [2013-10-27]. （原始内容存档于2018-06-14）. 
  92. ^ CMS Collaboration. Study of the Mass and Spin-Parity of the Higgs Boson Candidate via Its Decays to Z Boson Pairs. Phys. Rev. Lett. (American Physical Society). February 2013, 110 (8): 081803 [15 September 2014]. Bibcode:2013PhRvL.110h1803C. doi:10.1103/PhysRevLett.110.081803. 
  93. ^ The CMS Collaboration. Evidence for the direct decay of the 125 GeV Higgs boson to fermions. Nature Publishing Group doi= 10.1038/nphys3005. 2014-06-22. 
  94. ^ Adam Falkowski (writing as 'Jester'). Twin Peaks in ATLAS. Résonaances particle physics blog. 2012-12-13 [24 February 2013]. （原始内容存档于2017-11-08）. 
  95. ^ 95.0 95.1 Falkowski, Adam; Riva, Francesco; Urbano, Alfredo, Higgs At Last, [2013-10-27], （原始内容存档于2022-04-03） 
  96. ^ Moskowitz, Clara, Higgs Boson Looks “Standard,” but Upgraded LHC May Tell a Different Tale, Scientific American, Jun 26, 2014 [2014-06-29], （原始内容存档于2021-03-17） 
  97. ^ 97.0 97.1 97.2 Leon M. Lederman and Dick Teresi. The God Particle: If the Universe is the Answer, What is the Question. Houghton Mifflin Company. 1993. 
  98. ^ 98.0 98.1 Ian Sample. Father of the God particle: Portrait of Peter Higgs unveiled. London: The Guardian. 3 March 2009 [24 June 2009]. （原始内容存档于2009-03-06）. 
  99. ^ 99.0 99.1 99.2 Ian Sample. Anything but the God particle. London: The Guardian. 29 May 2009 [24 June 2009]. （原始内容存档于2009-06-15）. 
  100. ^ Alister McGrath, Higgs boson: the particle of faith （页面存档备份，存于互联网档案馆）, The Daily Telegraph, Published 15 December 2011, Retrieved 15 December 2011.
  101. ^ 科學家：上帝粒子無關上帝(yahoo翻譯). Reuters. 2011-12-14. [失效链接]
  102. ^ Ian Sample. Higgs competition: Crack open the bubbly, the God particle is dead. The Guardian (London). 12 June 2009 [4 May 2010]. （原始内容存档于2013-05-20）. 

外部链接

编辑
 
维基共享资源上的相关多媒体资源：希格斯玻色子

检索自“https://zh.wikipedia.org/w/index.php?title=希格斯玻色子&oldid=83665665”